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标题 高一物理复习课件
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高一物理复习课件

高一物理复习课件

曲线运动

（一）、知识网络

（二）重点内容讲解

1、物体的运动轨迹不是直线的运动称为曲线运动，曲线运动的条件可从两个角度来理解：

（1）从运动学角度来理解；物体的加速度方向不在同一条直线上；

（2）从动力学角度来理解：物体所受合力的方向与物体的速度方向不在一条直线上。曲线运动的速度方向沿曲线的切线方向，曲线运动是一种变速运动。

曲线运动是一种复杂的运动，为了简化解题过程引入了运动的合成与分解。一个复杂的运动可根据运动的实际效果按正交分解或按平行四边形定则进行分解。合运动与分运动是等效替代关系，它们具有独立性和等时性的特点。运动的合成是运动分解的逆运算，同样遵循平等四边形定则。

2、平抛运动

平抛运动具有水平初速度且只受重力作用，是匀变速曲线运动。研究平抛运动的方法是利用运动的合成与分解，将复杂运动分解成水平方向的匀速直线运动和竖直方向的自由落体运动。其运动规律为：

（1）水平方向：ax=0，vx=v0，x= v0t。

（2）竖直方向：ay=g，vy=gt，y= gt2/2。

（3）合运动：a=g， ， 。vt与v0方向夹角为θ，tanθ= gt/ v0，s与x方向夹角为α，tanα= gt/ 2v0。

平抛运动中飞行时间仅由抛出点与落地点的竖直高度来决定，即 ，与v0无关。水平射程s= v0 。

3、匀速圆周运动、描述匀速圆周运动的几个物理量、匀速圆周运动的实例分析。

正确理解并掌握匀速圆周运动、线速度、角速度、周期和频率、向心加速度、向心力的概念及物理意义，并掌握相关公式。

圆周运动与其他知识相结合时，关键找出向心力，再利用向心力公式F=mv2/r=mrω2列式求解。向心力可以由某一个力来提供，也可以由某个力的分力提供，还可以由合外力来提供，在匀速圆周运动中，合外力即为向心力，始终指向圆心，其大小不变，作用是改变线速度的方向，不改变线速度的大小，在非匀速圆周运动中，物体所受的合外力一般不指向圆心，各力沿半径方向的分量的合力指向圆心，此合力提供向心力，大小和方向均发生变化；与半径垂直的各分力的合力改变速度大小，在中学阶段不做研究。

对匀速圆周运动的实例分析应结合受力分析，找准圆心的位置，结合牛顿第二定律和向心力公式列方程求解，要注意绳类的约束条件为v临= ，杆类的约束条件为v临=0。

（三）常考模型规律示例总结

1.渡河问题分析

小船过河的问题,可以 小船渡河运动分解为他同时参与的两个运动,一是小船相对水的运动(设水不流时船的运动,即在静水中的运动),一是随水流的运动(水冲船的运动,等于水流的运动),船的实际运动为合运动.

例1：设河宽为d,船在静水中的速度为v1,河水流速为v2

①船头正对河岸行驶,渡河时间最短,t短=

②当 v1> v2时,且合速度垂直于河岸,航程最短x1=d

当 v1< v2时,合速度不可能垂直河岸,确定方法如下:

如图所示,以 v2矢量末端为圆心;以 v1矢量的大小为半径画弧,从v2矢量的始端向圆弧作切线,则

合速度沿此切线航程最短,

由图知: sinθ=

最短航程x2=  =

注意:船的划行方向与船头指向一致,而船的航行方向是实际运动方向.

小船过河,船对水的速率保持不变.若船头垂直于河岸向前划行,则经10min可到达下游120m处的对岸;若船头指向与上游河岸成θ角向前划行,则经12.5min可到达正对岸,试问河宽有多少米?

河宽200m

2. 平抛运动的规律

平抛运动可以看成是水平方向的匀速直线运动和竖直方向的自由落体运动的合运动。

以抛出点为原点,取水平方向为x轴,正方向与初速度v0的方向相同；竖直方向为y轴,正方向向下；物体在任一时刻t位置坐标P(x,y),位移s,速度vt(如图)的关系为:

速度公式

水平分速度:vx=v0,竖直分速度:vy=gt.

T时刻平抛物体的速度大小和方向:

Vt= ,tanα= =gt/v0

位移公式(位置坐标):水平分位移:x=v0t,

竖直分位移:y=gt2/2

t时间内合位移的大小和方向:l= ,tanθ= =

由于tanα=2tanθ,vt的反向延长线与x轴的交点为水平位移的中点.

轨迹方程:平抛物体在任意时刻的位置坐标x和y所满足的方程,叫轨迹方程,由位移公式消去t可得:

y= x2或 x2= y

显然这是顶点在原点,开口向下的抛物线方程，所以平抛运动的轨迹是一条抛物线.

小球以初速度v0水平抛出，落地时速度为v1,阻力不计,以抛出点为坐标原点,以水平初速度v0方向为x轴正向,以竖直向下方向为y轴正方向,建立坐标系

小球在空中飞行时间t

抛出点离地面高度h

水平射程x

小球的位移s

落地时速度v1的方向,反向延长线与x轴交点坐标x是多少?

(1)如图在着地点速度v1可分解为水平方向速度v0和竖直方向分速度vy,

而vy=gt则v12=v02+vy2=v02+(gt)2   可求  t=

(2)平抛运动在竖直方向分运动为自由落体运动

h=gt2/2=   =

(3)平抛运动在水平方向分运动为匀速直线运动

x=v0t=

(4)位移大小s= =

位移s与水平方向间的夹角的正切值

tanθ= =

(5)落地时速度v1方向的反方向延长线与x轴交点坐标x1=x/2=v0

(1)t=   (2) h=     (3) x=

(4) s=   tanθ=   (5)  x1= v0

平抛运动常分解成水平方向和竖直方向的两个分运动来处理，由竖直分运动是自由落体运动,所以匀变速直线运动公式和推论均可应用.

火车以1m/s2的加速度在水平直轨道上加速行驶,车厢中一乘客把手伸到窗外，从距地面2.5m高处自由一物体，若不计空气阻力，g=10m/s2,则

物体落地时间为多少?

物体落地时与乘客的水平距离是多少?

(1) t= s       (2)  s=0.25m

3. 传动装置的两个基本关系:皮带(齿轴,靠背轮)传动线速度相等，同轴转动的角速度相等.

在分析传动装置的各物理量之间的关系时,要首先明确什么量是相等的，什么量是不等的，在通常情况下同轴的各点角速度ω,转速n和周期T相等,而线速度v=ωr与半径成正比。在认为皮带不打滑的情况下，传动皮带与皮带连接的边缘的各点线速度的大小相等,而角速度ω=v/r 与半径r成反比.

如图所示的传动装置中，B,C两轮固定在一起绕同一轴转动，A,B两轮用皮带传动，三轮的半径关系是rA=rC=2rB.若皮带不打滑,求A,B,C轮边缘的a,b,c三点的角速度之比和线速度之比.

A,B两轮通过皮带传动，皮带不打滑,则A,B两轮边缘的线速度大小相等.即

va=vb  或 va:vb=1:1                    ①

由v=ωr得  ωa: ωb= rB: rA=1:2         ②

B,C两轮固定在一起绕同一轴转动,则B,C两轮的角速度相同，即

ωb=ωc或  ωb: ωc=1:1               ③

由v=ωr得vb:vc=rB:rC=1:2               ④

由②③得ωa: ωb: ωc=1:2:2

由①④得va:vb:vc=1:1:2

a,b,c三点的角速度之比为1:2:2;线速度之比为1:2:2

如图所示皮带传动装置,皮带轮为O,O′,RB=RA/2,RC=2RA/3,当皮带轮匀速转动时,皮带不皮带轮之间不打滑,求A,B,C三点的角速度之比、线速度之比和周期之比。

(1) ωA: ωB: ωc=2:2:3

(2) vA:vB:vc=2:1:2

TA:TB:TC=3:3:2

4. 杆对物体的拉力

【例4】细杆的一端与小球相连，可绕O点的水平轴自由转动，不计摩擦，杆长为R。

（1）若小球在最高点速度为 ，杆对球作用力为多少？当球运动到最低点时，杆对球的作用力为多少？

（2）若球在最高点速度为 /2时，杆对球作用力为多少？当球运动到最低点时，杆对球的作用力是多少？

（3）若球在最高点速度为2 时，杆对球作用力为多少？当球运动到最低点时，杆对球的作用力是多少？

〖思路分析〗（1）球在最高点受力如图（设杆对球作用力T1向下）

则T1+mg=mv12/R，将v1= 代入得T1 =0。故当在最高点球速为 时，杆对球无作用力。

当球运动到最低点时，由动能定理得：

2mgR=mv22/2- mv12/2，

解得：v22=5gR，

球受力如图：

T2-mg=mv22/R，

解得：T2 =6mg

同理可求：（2）在最高点时：T3=-3mg/4 “-”号表示杆对球的作用力方向与假设方向相反，即杆对球作用力方向应为向上，也就是杆对球为支持力，大小为3mg/4

当小球在最低点时：T4=21mg/4

（3）在最高点时球受力：T5=3mg；在最低点时小球受力：T6=9mg

〖答案〗（1）T1 =0 ，T2 =6mg （2）T3=3mg/4，T4=21mg/4 （3）T5=3mg，T6=9mg

〖方法总结〗（1）在最高点，当球速为 ，杆对球无作用力。

当球速小于 ，杆对球有向上的支持力。当球速大于 ，杆对球有向下的拉力。

（2）在最低点，杆对球为向上的拉力。

〖变式训练4〗如图所示细杆的一端与一小球相连，可绕过O点的水平轴自由转动。现给小球一初速度，使它做圆周运动，图中a、b分别表示小球的轨道的最低点和最高点。则杆对小球的作用力可能是：

a处是拉力，b处是拉力。

a处是拉力，b处是推力。

a处是推力。B处是拉力。

D、a处是推力。B处是推力。

〖答案〗AB

万有引力与航天

（一）知识网络

托勒密：地心说

人类对行    哥白尼：日心说

星运动规    开普勒    第一定律（轨道定律）

行星      第二定律（面积定律）

律的认识              第三定律（周期定律）

运动定律

万有引力定律的发现

万有引力定律的内容

万有引力定律    F＝G

引力常数的测定

万有引力定律      称量地球质量M＝

万有引力        的理论成就                        M＝

与航天                          计算天体质量    r＝R,M=

M=

人造地球卫星      M=

宇宙航行          G =         m

mr

ma

第一宇宙速度7.9km/s

三个宇宙速度    第二宇宙速度11.2km/s

地三宇宙速度16.7km/s

宇宙航行的成就

（二）、重点内容讲解

计算重力加速度

1 在地球表面附近的重力加速度，在忽略地球自转的情况下，可用万有引力定律来计算。

G=G =6.67* * =9.8(m/ )=9.8N/kg

即在地球表面附近，物体的重力加速度g＝9.8m/ 。这一结果表明，在重力作用下，物体加速度大小与物体质量无关。

2 即算地球上空距地面h处的重力加速度g’。有万有引力定律可得：

g’＝ 又g＝ ，∴ ＝ ，∴g’＝ g

3 计算任意天体表面的重力加速度g’。有万有引力定律得：

g’＝ （M’为星球质量，R’卫星球的半径），又g＝ ，

∴ ＝ 。

星体运行的基本公式

在宇宙空间，行星和卫星运行所需的向心力，均来自于中心天体的万有引力。因此万有引力即为行星或卫星作圆周运动的向心力。因此可的以下几个基本公式。

1 向心力的六个基本公式，设中心天体的质量为M，行星（或卫星）的圆轨道半径为r，则向心力可以表示为： ＝G ＝ma＝m =mr =mr =mr =m v。

2 五个比例关系。利用上述计算关系，可以导出与r相应的比例关系。

向心力： ＝G ，F∝  ；

向心加速度：a=G ,  a∝ ;

线速度：v＝  ，v∝ ;

角速度： ＝ ， ∝ ；

周期：T＝2  ，T∝ 。

3 v与 的关系。在r一定时，v=r ,v∝ ;在r变化时，如卫星绕一螺旋轨道远离或靠近中心天体时，r不断变化，v、 也随之变化。根据，v∝ 和 ∝ ，这时v与 为非线性关系，而不是正比关系。

一个重要物理常量的意义

根据万有引力定律和牛顿第二定律可得：G ＝mr ∴ .这实际上是开普勒第三定律。它表明 是一个与行星无关的物理量，它仅仅取决于中心天体的.质量。在实际做题时，它具有重要的物理意义和广泛的应用。它同样适用于人造卫星的运动，在处理人造卫星问题时，只要围绕同一星球运转的卫星，均可使用该公式。

估算中心天体的质量和密度

1 中心天体的质量，根据万有引力定律和向心力表达式可得：G ＝mr ，∴M＝

2 中心天体的密度

方法一：中心天体的密度表达式ρ＝ ，V＝ （R为中心天体的半径），根据前面M的表达式可得：ρ＝ 。当r＝R即行星或卫星沿中心天体表面运行时，ρ＝ 。此时表面只要用一个计时工具，测出行星或卫星绕中心天体表面附近运行一周的时间，周期T，就可简捷的估算出中心天体的平均密度。

方法二：由g= ,M= 进行估算，ρ＝ ，∴ρ＝

（三）常考模型规律示例总结

1. 对万有引力定律的理解

（1）万有引力定律：自然界中任何两个物体都是相互吸引的，引力的大小跟这两个物体的质量的乘积成正比，跟它们的距离的平方成反比，两物体间引力的方向沿着二者的连线。

（2）公式表示：F= 。

（3）引力常量G：①适用于任何两物体。

②意义：它在数值上等于两个质量都是1kg的物体（可看成质点）相距1m时的相互作用力。

③G的通常取值为G=6。67×10-11Nm2/kg2。是英国物理学家卡文迪许用实验测得。

（4）适用条件：①万有引力定律只适用于质点间引力大小的计算。当两物体间的距离远大于每个物体的尺寸时，物体可看成质点，直接使用万有引力定律计算。

②当两物体是质量均匀分布的球体时，它们间的引力也可以直接用公式计算，但式中的r是指两球心间的距离。

③当所研究物体不能看成质点时，可以把物体假想分割成无数个质点，求出两个物体上每个质点与另一物体上所有质点的万有引力，然后求合力。（此方法仅给学生提供一种思路）

（5）万有引力具有以下三个特性：

①普遍性：万有引力是普遍存在于宇宙中的任何有质量的物体（大到天体小到微观粒子）间的相互吸引力，它是自然界的物体间的基本相互作用之一。

②相互性：两个物体相互作用的引力是一对作用力和反作用力，符合牛顿第三定律。

③宏观性：通常情况下，万有引力非常小，只在质量巨大的天体间或天体与物体间它的存在才有宏观的物理意义，在微观世界中，粒子的质量都非常小，粒子间的万有引力可以忽略不计。

〖例1〗设地球的质量为M，地球的半径为R，物体的质量为m，关于物体与地球间的万有引力的说法，正确的是：

A、地球对物体的引力大于物体对地球的引力。

物体距地面的高度为h时，物体与地球间的万有引力为F= 。

物体放在地心处，因r=0，所受引力无穷大。

D、物体离地面的高度为R时，则引力为F=

〖答案〗D

〖总结〗（1）矫揉造作配地球之间的吸引是相互的，由牛顿第三定律，物体对地球与地球对物体的引力大小相等。

（2）F=  。中的r是两相互作用的物体质心间的距离，不能误认为是两物体表面间的距离。

（3）F=  适用于两个质点间的相互作用，如果把物体放在地心处，显然地球已不能看为质点，故选项C的推理是错误的。

〖变式训练1〗对于万有引力定律的数学表达式F= ，下列说法正确的是：

A、公式中G为引力常数，是人为规定的。

B、r趋近于零时，万有引力趋于无穷大。

C、m1、m2之间的引力总是大小相等，与m1、m2的质量是否相等无关。

D、m1、m2之间的万有引力总是大小相等，方向相反，是一对平衡力。

〖答案〗C

2. 计算中心天体的质量

解决天体运动问题，通常把一个天体绕另一个天体的运动看作匀速圆周运动，处在圆心的天体称作中心天体，绕中心天体运动的天体称作运动天体，运动天体做匀速圆周运动所需的向心力由中心天体对运动天体的万有引力来提供。

式中M为中心天体的质量,Sm为运动天体的质量,a为运动天体的向心加速度,ω为运动天体的角速度,T为运动天体的周期,r为运动天体的轨道半径.

(1)天体质量的估算

通过测量天体或卫星运行的周期T及轨道半径r,把天体或卫星的运动看作匀速圆周运动.根据万有引力提供向心力,有 ,得

注意:用万有引力定律计算求得的质量M是位于圆心的天体质量(一般是质量相对较大的天体),而不是绕它做圆周运动的行星或卫星的m,二者不能混淆.

用上述方法求得了天体的质量M后,如果知道天体的半径R,利用天体的体积 ,进而还可求得天体的密度. 如果卫星在天体表面运行,则r=R,则上式可简化为

规律总结:

掌握测天体质量的原理,行星(或卫星)绕天体做匀速圆周运动的向心力是由万有引力来提供的.

物体在天体表面受到的重力也等于万有引力.

注意挖掘题中的隐含条件:飞船靠近星球表面运行,运行半径等于星球半径.

(2)行星运行的速度、周期随轨道半径的变化规律

研究行星（或卫星）运动的一般方法为：把行星（或卫星）运动当做匀速圆周运动，向心力来源于万有引力，即：

根据问题的实际情况选用恰当的公式进行计算，必要时还须考虑物体在天体表面所受的万有引力等于重力，即

（3）利用万有引力定律发现海王星和冥王星

〖例2〗已知月球绕地球运动周期T和轨道半径r，地球半径为R求（1）地球的质量？（2）地球的平均密度？

〖思路分析〗

设月球质量为m，月球绕地球做匀速圆周运动，

则：     ，

（2）地球平均密度为

答案：   ；

总结：①已知运动天体周期T和轨道半径r，利用万有引力定律求中心天体的质量。

②求中心天体的密度时，求体积应用中心天体的半径R来计算。

〖变式训练2〗人类发射的空间探测器进入某行星的引力范围后，绕该行星做匀速圆周运动，已知该行星的半径为R，探测器运行轨道在其表面上空高为h处，运行周期为T。

（1）该行星的质量和平均密度？（2）探测器靠近行星表面飞行时，测得运行周期为T1，则行星平均密度为多少？

答案：（1） ；   （2）

3. 地球的同步卫星（通讯卫星）

同步卫星：相对地球静止，跟地球自转同步的卫星叫做同步卫星，周期T=24h，同步卫星又叫做通讯卫星。

同步卫星必定点于赤道正上方，且离地高度h，运行速率v是唯一确定的。

设地球质量为 ，地球的半径为 ，卫星的质量为 ，根据牛顿第二定律

设地球表面的重力加速度 ，则

以上两式联立解得：

同步卫星距离地面的高度为

同步卫星的运行方向与地球自转方向相同

注意：赤道上随地球做圆周运动的物体与绕地球表面做圆周运动的卫星的区别

在有的问题中，涉及到地球表面赤道上的物体和地球卫星的比较，地球赤道上的物体随地球自转做圆周运动的圆心与近地卫星的圆心都在地心，而且两者做匀速圆周运动的半径均可看作为地球的R，因此，有些同学就把两者混为一谈，实际上两者有着非常显著的区别。

地球上的物体随地球自转做匀速圆周运动所需的向心力由万有引力提供，但由于地球自转角速度不大，万有引力并没有全部充当向心力，向心力只占万有引力的一小部分，万有引力的另一分力是我们通常所说的物体所受的重力（请同学们思考：若地球自转角速度逐渐变大，将会出现什么现象？）而围绕地球表面做匀速圆周运动的卫星，万有引力全部充当向心力。

赤道上的物体随地球自转做匀速圆周运动时由于与地球保持相对静止，因此它做圆周运动的周期应与地球自转的周期相同，即24小时，其向心加速度；而绕地球表面运行的近地卫星，其线速度即我们所说的第一宇宙速度，

它的周期可以由下式求出：

求得 ，代入地球的半径R与质量，可求出地球近地卫星绕地球的运行周期T约为84min，此值远小于地球自转周期，而向心加速度 远大于自转时向心加速度。
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更新时间：2024/12/23 5:45:50